Rm=Le/(u*A)(Le是磁环长度) Rm是磁阻
L（电感）=N2/Rm (N的平方)
磁势
磁源提供磁力的的最大能力
根据安培环路定律有对磁场强度H沿长度元dl的积分等于线圈的匝数乘以积分曲线包围的电流的代数和，对一载有电流I、匝数为N的励磁线圈，穿过线圈回路的磁势NI。
2磁势说明编辑磁源对外开环时产生的能量形式为磁场，导磁体与磁源闭合形成的回路产生磁通，导磁体都有磁阻，此时如果把它的负载磁阻看做为零（即无漏磁损耗），此时磁源的最大磁通能力就是磁势
B为磁感应强度,S为面积，L为磁源长度，那么磁势等于B*S*L
磁动势，的标准定义是电流流过导体所产生磁通量的势力(force)[2]，是用来度量磁场或电磁场的一种量，类似于电场中的电动势或电压。它被描述为线圈所能产生磁通量的势力[2]，这样科学家就能够用它来衡量或预见通电线圈实际能够激发磁通量的势力[2]。此外，永久磁铁也会有磁动势
F=ΦRm（Φ=B*S S为截面积），Rm=L/μA
F = NI
F = HL(H为磁场强度，与磁密度B和磁路材料等有关） L表示磁路长度。
公式一：作用在磁路上的磁动势 F 等于磁路内的磁通量 Φ 与磁阻Rm的乘积。
公式二：通电线圈产生的磁动势 F 等于线圈的匝数 N 和线圈中所通过的电流 I 的乘积，也叫磁通势，磁动势F的单位是安培(A)。
公式三：F 是磁场强度H在磁路L上的积分。
磁动势的标准定义是电流流过导体所产生磁通量的势力(force)，是用来度量磁场或电磁场的一种量，类似于电场中的电动势或电压。它被描述为线圈所能产生磁通量的势力，这样科学家就能够用它来衡量或预见通电线圈实际能够激发磁通量的势力。此外，永磁材料也以某种方式表现出磁动势。
感应电机的磁动势为:N-绕组匝数，单位为次数(turns)
- I-绕组中的电流，单位为安培 (A)
- -磁通量，单位为韦伯 (Wb)
- -磁路的磁阻，单位为安培/韦伯 (A/Wb)
后者又被称为霍普金斯定律或磁路欧姆定律.
单安培-匝数(At), 国际单位制。代表一匝导线线圈流过1安培电流时所产生的磁势。
吉伯 (gilbert 或Gi),是IEC1930 [1]提出的单位。属于厘米-克-秒制中的磁动势单位。与安培-匝数定义不同，是一个比安培-匝数稍小的单位。这个单位是以英国物理学家和哲学家威廉·吉尔伯特 (1544–1603)的名字命名的。
磁位差
magnetic difference of potential
恒定磁场中无传导电流分布的空间区域内两点a与b之间的标量磁位之差（又称磁位降）。记为U m。它与静电场中的电位差相似。其定义为
 式中H为沿ab曲线长度元dl处的磁场强度。
在国际单位制(SI)中，磁位差的单位为安(A)。
磁位差
magnetic difference of potential
恒定磁场中无传导电流分布的空间区域内两点a与b之间的标量磁位之差（又称磁位降）。记为U m。它与静电场中的电位差相似。其定义为
式中H为沿ab曲线长度元dl处的磁场强度。
在国际单位制(SI)中，磁位差的单位为安(A)。
磁通势
magnetomotive force
磁路中的一个物理量，相当于电路中的电动势。环绕一闭合回路l的磁通势Fm等于该回路的磁场强度H与此回路长度元dl矢量的点积沿l的积分，即
 式中β为dl与其处的H的夹角。按安培环路定律，沿一闭合回路的磁通势等于穿过该回路所限定的面上的电流 ΣI 即
 对一载有电流I、匝数为W的励磁线圈，穿过线圈回路的磁通势Fm＝WI。
在国际单位制（SI）中，磁通势的单位为安（A）或安匝
磁阻Rm=L/uS，对于一般导磁材料而言，u不是常数，u与磁场强度H有关，即磁阻还与磁动势NI（或磁压降HL）相关，不同的磁动势NI或磁压降HL下，磁阻Rm不同。在定量计算时，不能用一个固定的参数表示磁阻。
磁路计算基础
直接应用Maxwell电磁场方程组，根据给定的边界条件求解磁场的分布规律一般是很困难的，即使利用大型计算机求其数值解，工作量和费用仍然十分可观，所以工程上大量的问题还是简化为磁路来加以计算。
凡是磁通或磁力线所经过的闭合回路就叫磁路。每个磁通管都可以看成一条磁路，整个磁场就是由这许许多多的磁路并联而成的。一般情况下磁力线漫步在整个空间，不容易找到一条磁通比较集中通过的磁路，因此计算就比较麻烦。
在电磁机构中，为了获得较大的磁通，通常采用铁磁材料制作零件，使磁通主要集中在导磁材料中，这样就形成一个确定的磁路，使计算简化了。计算所用到的一些概念和定律，如磁势、磁通、磁阻、磁位差、磁路的欧姆定律和基尔霍夫（Kirchhoff）二定律等，都是直接从磁场的概念和定律转化而得来的，但是在形式上与电路非常相似。下面简要介绍磁路计算中的几个基本概念。
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